deletions | additions       diff --git a/varkappa_vec_q_c_begin__.tex b/varkappa_vec_q_c_begin__.tex  index fbb3846..0057973 100644  --- a/varkappa_vec_q_c_begin__.tex  +++ b/varkappa_vec_q_c_begin__.tex 
...
Опытные факты говорят, что всегда существует внутренний теплообмен, направленный в сторону термодинамического равновесия и стремящийся выравнять температуру. Обычно для описания этих механизмов вводят эмпирический коэффициент линейного теплообмена $\varkappa$, который связывают плотность потока тепла$\vec q$  c градиентом температуры. Тогда уравнение теплопроводности в условиях несжимаемости выглядит следующим образом: \begin{eqnarray}  \rho c_p \frac{dT}{dt} = \nabla_i q_i, \div(\kappa \grad T),  \\q_i = \varkappa_{ij} \nabla_j T  \end{eqnarray}  и соответствующие коэффициенты температуропроводности $\chi_h=\frac{\varkappa_h}{\rho c_p}, \chi_z=\frac{\varkappa_z}{\rho c_p}$. Здесь выбрано анизотропное направление $z$. Обычно анизотропия связана с тем, что вдоль оси $z$ направлена сила тяжести и характерные линейные масштабы движения вдоль этой оси, отличаются от масштабов поперечных движений.