deletions | additions       diff --git a/begin_enumerate_item_begin_enumerate__.tex b/begin_enumerate_item_begin_enumerate__.tex  index 2ab8ba2..1cdc79c 100644  --- a/begin_enumerate_item_begin_enumerate__.tex  +++ b/begin_enumerate_item_begin_enumerate__.tex 
...
Som i elmagin, potentialen är lika med en liten laddning delat med $4\pi\epsilon_0|\bar{r}-\bar{r}'|$  \item \textbf{\textit{Kommentera de slutsatser man kan dra av resultaten i figur 3.4. Lägg också märke till att ”skinn-parametern” t är tämligen oberoende av kärnans storlek.}}\\  Vi ser att skin thickness är ungefär lika stor för syre, nickel och bly, men deras radier skiljer ändå mycket. ($t\approx 2.3$fm)  \item \textbf{\textit{(*) Om man även använder metoderna isotopskift och spegelkärnor för att bestämma kärnans storlek, vilket uttryck kommer man fram till och parametervärdet? (*)}}\\  \begin{itemize}  \item Isotopskift: Energiskift $E_{K}(A)-E_{K}(A^{\prime})= \frac{3}{5}\frac{e^{2}}{4\pi\epsilon R_{0}}A^{2/3}$, -\frac{2}{5}\frac{Z^{4}e^{2}}{4\pi\epsilon_{0}}\frac{1}{a_{0}^{3}}R_{0}^{2}(A^{2/3}-{A^{\prime}}^{2/3})$,  experiment ger $R_{0}=1.22$fm. $R_{0}=1.2$fm. (s.51)  \item Spegelkärnor: Energiskift $\Delta E_{c}= \frac{3}{5}\frac{e^{2}}{4\pi\epsilon \frac{3}{5}\frac{e^{2}}{4\pi\epsilon_{0}  R_{0}}A^{2/3}$, experiment ger $R_{0}=1.22$fm. (s.56) \end{itemize}  \item \textbf{\textit{Beskriv kortfattat hur man kan mäta en kärnas massfördelning (både elektriskt laddade protoner och neutrala neutroner) med alfapartikelspridning. Vad får man för resultat, jämför med mätning av elektriska laddningsfördelningen ovan. Kommentarer?}}\\