deletions | additions       diff --git a/paragraph_N__v_50_Delta__.tex b/paragraph_N__v_50_Delta__.tex  index ba83bc3..4a98bd2 100644  --- a/paragraph_N__v_50_Delta__.tex  +++ b/paragraph_N__v_50_Delta__.tex 
...
\paragraph{Численное решение}  Для численного расчета количество описания подобной системы число  колебательных уровней было выбрано равным $N_{v}=50$. Этого достаточно в случае $\Delta<\sqrt{N_v}\approx7$. Параметр $\phi=\Omega\tau=1$. Импульс прямоугольный. Будем следить за заленностью возбужденного электронного состояния как функцией $P(n,\Delta)$. должно быть не меньше $S=\tfrac{\Delta^2}{2}$ (так называемый параметр Хуана-Риса). Поэтому для $\Delta<10$ хватит 50 уровней.  Расчет показывает, что существует две области параметров, в которых поведение решения различно. Если импульс достаточно силен по сравнению со смещением положения равновесия осциллятора, а именно $n\gg\tfrac{\Delta^2}{2}$, наблюдаются осцилляции Раби. Если импульс достаточно слаб по сравнению со смещением положения равновесия осциллятора, а именно $n\ll\tfrac{\Delta^2}{2}$, осцилляции Параметр $\phi=\Omega\tau=1$, то есть фаза осциллятора успевает измениться  не наблюдаются. Если зафиксировать какое-либо значение $\Delta$ и увеличивать $n$, наблюдается сначала почти монотонный выход более, чем  на стационар, затем в области $n\approx\tfrac{\Delta^2}{2}$ нарастают колебания, затем они переходят в осцилляции Раби. один радиан. Импульс прямоугольный. Будем следить за заленностью возбужденного электронного состояния как функцией интенсивности импульса и смещения осциллятора $P(n,\Delta)$.  Параметр $S=\tfrac{\Delta^2}{2}$ носит специальное название --- параметр Huang-Rhys. Например, для Расчет показывает, что существует две области параметров, в которых поведение решения различно. Если импульс достаточно силен по сравнению со смещением положения равновесия осциллятора, а именно $n\gg S$, наблюдаются осцилляции Раби. Если импульс достаточно слаб по сравнению со смещением положения равновесия осциллятора, а именно $n\ll S$, осцилляции не наблюдаются. Если зафиксировать какое-либо значение $\Delta$ и увеличивать $n$, наблюдается сначала почти монотонный выход на стационар, затем в области $n\approx S$ нарастают колебания, затем они переходят в осцилляции Раби.  Для  оптических продольных фононов в кристале CdSe нет общепринятого значения этого параметра. параметра Хуана-Риса.  Различные исследователи сообщают значения в широком диапазоне от $\Delta=0{,}3$ до $\Delta=4{,}5$. $S=0{,}045-10$, то есть $\Delta=0{,}3-4{,}5$.