this is for holding javascript data
Alex Bukreev edited paragraph_1_Delta_tfrac_Omega__.tex
over 8 years ago
Commit id: 94393cb10ceff81514487510f7a00334651ff7e3
deletions | additions
diff --git a/paragraph_1_Delta_tfrac_Omega__.tex b/paragraph_1_Delta_tfrac_Omega__.tex
index 6b79cfb..554e40b 100644
--- a/paragraph_1_Delta_tfrac_Omega__.tex
+++ b/paragraph_1_Delta_tfrac_Omega__.tex
...
\paragraph{Интерпретация 1} \paragraph{Интерпретация}
Рассматриваемая система может находиться в двух элетронных состояниях, в каждом из которых ядра движутся в гармоническом потенциале. Эти два потенциала одинаковы, лишь смещены друг относительно друга на величину $\Delta$.
Это также можно охарактеризовать Наиболее вероятным электронно-колебательным переходом из основного состояния является переход на колебательный уровень номер $S=\tfrac{\Delta^2}{2}$. Его энергию $S\Omega$ называют энергией
реорганизации $\tfrac{\Omega\Delta^2}{2}$ между дном одного потенциала и значением другого потенциала в той же точке. реорганизации.
Между электронными состяниями
временно на время $\tau$ включается взаимодействие $V$, которое приводит к расщеплению в области пересечения потенциалов.
Основное и возбужденное состояния с некоторыми весами формируют два адиабатических терма.
Если взаимодействие
слабо мало по сравнению с энергией реорганизации,
расщепление адиабатические термы мало отличаются от диабатических в области основного колебательного состояния. Поэтому осцилляций Ри
почти не затронет основное колебательное состояние, которое является начальным для системы. Переход в возбужденное состояние будет медленным. Если взаимодействие сильно, то расщепление захватит область основного состояния. Переходы между основным и возбужденным состоянием будут быстрыми, с частотой близкой к $V$.