deletions | additions       diff --git a/section_omega_approx10_5_text__.tex b/section_omega_approx10_5_text__.tex  index 4763904..01876a2 100644  --- a/section_omega_approx10_5_text__.tex  +++ b/section_omega_approx10_5_text__.tex 
...
\end{equation}  В таком случае движение ядер и медленные изменения в движении электронов происходят с близкими скоростями, и их необходимо рассматривать совместно.  Мы рассмотрим простейшую модельную систему, в которой существено это замечание. Она состоит из двухуровневой двух- или трехуровневой  элекронной подсистемы и гармонического осциллятора (ядерной подсистемы).Так как быстрое электронное движение можно отделить от ядерного и медленной части электронного движения, будем считать энергии двух электронных состоянии равными, а частоту импульса нулевой $\omega=0$.  Связь между электронной подсистемой и осциллятора осциллятором  состоит из двух частей. Во-первых, электронный переход изменяет потенциал, в котором движутся ядра. Мы расммотрим простейший случай, когда при электронном переходе происходит лишь смещение положения равновесия осциллятора на величину $\Delta$ (в осцилляторных единицах). Во-вторых, дипольный момент электронного перехода (ДМП) зависит от перекрытия электронных волновых функций, а значит зависит от положения ядер. Это можно учесть, введя в оператор ДМП функцию координаты ядер $g(\hat x)$. Мы же ради простоты пренебрежем этой зависимостью. Таким образом, в задаче кроме $\Delta$ остаются три безразмерных параметра, определяющие поведение системы. Параметр $n=V\tau$ показывает, сколько за время действия импульса должно было бы произойти электронных переходов (осцилляций Раби), если пренебречь движением ядер. Другими словами импульс являлся бы $n$-импульсом. Второй параметр $\phi=\Omega\tau$ показывает, на сколько изменяется фаза осциллятора за время действия импульса.