deletions | additions       diff --git a/paragraph_2_Delta_tfrac_hbar__.tex b/paragraph_2_Delta_tfrac_hbar__.tex  index c5b38b9..db6604d 100644  --- a/paragraph_2_Delta_tfrac_hbar__.tex  +++ b/paragraph_2_Delta_tfrac_hbar__.tex 
...
\paragraph{Интерпретация 2}  Для другой интерпретаци поведения описываемой системы рассмотрим фазовую плоскость ядерной подсистемы. Удобнее даже представить две разные фазовые плоскости для двух электронных состояний, одну над другой, но так, что положения равновесия не совпадают, а смещены друго относительно друга на величину $\Delta$. Движение в плоскостях происходит по окружности вокруг положения равновесия. Взаимодействие между электронными состояниями приводит к перемещению системы между плоскостями. плоскостями с частотой $V$ (если бы ядра были неподвижны).  Положение квантовой системы в фазовой плоскости имеет некоторую неопредленность не меньше единицы (точнее $\tfrac{\hbar}{2}$). В основном состоянии неопределенность минимальна и одинакова для координаты и ипульса, то есть равна единице. При переходе в возбужденное состояние система попадает не в положение равновесия и начинает ``убегать'' со скоростью $\Omega\Delta$. За время обратное этой скоростис учетом неопределенности  система покинет свое положение в фазовой плоскости. плоскости (с учетом неопредленности).  Если эта скорость выше $V$, осцилляций не будет. Что будет в противном случае, сказать трудно.