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\subsection{Espectroscop\'ia UV-visible}   Se emple\'o esta t\'ecnica a f\'in de observar la presencia del plasm\'on de las nanopart\'iculas, as\'i como su posici\'on en el espectro, que permite caracterizar el tamaño de las nanopart\'iculas. Se midi\'o tanto las muestras generadas en alcohol isoprop\'ilico como las disgregadas en la matriz org\'anica, para su comparaci\'on.  \subsection{Difracci\'on de rayos Rayos  X de polvo} La cristalograf\'ia de rayos X es una t\'ecnica experimental para el estudio y an\'alisis de materiales, basada en el fen\'omeno de difracci\'on de los rayos X por s\'olidos en estado cristalino. El fot\'on emergente tras la interacci\'on fot\'on incidente-material contiene informaci\'on sobre la posici\'on y tipo de \'atomos encontrados en su camino. Los cristales, gracias a su estructura peri\'odica, dispersan el\'asticamente los fotones de rayos X en ciertas direcciones y los amplifican por interferencia constructiva, originando un patr\'on de difracci\'on. Sin embargo, el prop\'osito de los experimentos cristalogr\'aficos no es obtener el patr\'on de difracci\'on, sino el valor de la funci\'on de distribuci\'on electr\'onica, que es lo que realmente permite determinar la posici\'on de los \'atomos y la estructura tridimiensional de la mol\'ecula cristalina. Dado que muchos materiales solamente se pueden preparar en una forma policristalina o bien en cantidades o tamaños insuficientes para una difracci\'on de rayos X convencional, para resolver la estructura cristalina de éstos compuestos debe recurrirse a la t\'ecnica difracci\'on de polvos. La calidad del patr\'on de difracci\'on de polvos esta usualmente limitada por la naturaleza y energ\'ia de la radiaci\'on disponible, la resoluci\'on del instrumento y las condiciones fisicoqu\'imicas de la especie.  Se utiliz\'o esta t\'ecnica buscando interpretar el arreglo cristalino de las nanopartículas. Para esto, se colectó el dep\'osito obtenido por centrifugaci\'on de las nanopartículas y se mezcló íntimamente en un mortero con una masa de 0,2001gr de un sólido amorfo, a causa del escaso rendimiento de la síntesis. Luego se colocó la mezcla en un portamuestra de vidrio, procurando formar una superficie lisa. Es sabido que, al momento de cargar una muestra y aplanar su superficie, debe evitarse en todo momento la generaci\'on involuntaria de una orientaci\'on preferencial; en nuestro caso, dada la poca cantidad de muestra dispersada en el material amorfo, no result\'o un problema. Luego de esto, se lo introdujo en el goni\'ometro del equipo de XRD, fij\'andose los par\'ametros de la fuente ($Cu$ K$\alpha$) en un voltaje de aceleración de 40 kV y una corriente de 30 mA. Luego, se practicó el mismo ensayo con las nanopartículas que posiblemente hayan quedado en el líquido sobrenadante del proceso de centrifugado, evaporando previamente el solvente.  \subsection{Espectroscop\'ia de Fluorescencia}  Cuando una sustancia interact\'ua con radiaci\'on de energ\'ia correspondiente a las regiones visibles y ultravioleta del espectro electromagn\'etico, puede pasar a un estado electr\'onico excitado. En la mayor\'ia de los casos, el estado electr\'onico fundamental es un singlete con todos los espines electr\'onicos apareados, con lo que el n\'umero cu\'antico de esp\'in total electr\'onico es $S=0$. Seg\'un la regla de selecci\'on correspondiente, la multiplicidad del estado excitado debe ser la misma que la del estado fundamental, por lo que tambi\'en \'este deber\'a ser un singlete. Luego de la absorci\'on del fot\'on, pueden ocurrir distintos procesos: Algunos hacen decaer el sistema al estado fundamental de forma no radiativa, mientras que otros producen fen\'omenos radiativos o reacciones qu\'imicas. Todos estos procesos pueden apreciarse en la figura \ref{djabl}.$$ACA VA EL DIAGRAMA DE JABLONSKY$$