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Como, por definição, as componentes do gradiente de gravidade são definidas como segundas derivadas do potencial gravitacional (equação \ref{eqn:segunda-derivada-potencial}), então,  neste trabalho, o sinal sem ruído $\bf{g}_{\alpha \beta} (\bf{r}) $ é aproximado por uma função harmônica $ h_{\alpha \beta}(\bf {r}, \bf {p})$ que é a segunda derivada da função harmônica $ W (\bf {r}, \bf {p})$ em relação as direções $\alpha$ e $\beta$ i.e.:  \begin{equation}   h_{\alpha \beta}(\bf {r}, \bf {p}) = \frac{\partial^2 { W (\bf {r}), \bf {p}) }{\partial \alpha \partial \beta} \;\;\;\;\; \alpha, \;\; \beta = x, \;\; y \;\; e \;\; z. \beta}.  \label{eqn:segunda-derivada-w}  \end{equation}  em que $\alpha$ e $\beta$ pertencem ao conjunto de direções $x$, $y$ e $z$ do sistema de coordenadas Cartesianas destral.