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componente $g_{\alpha \beta}$ do gradiente de gravidade produzida exclusivamente por uma distribuição de densidades em subsuperfície.  Note que $g_{\alpha \beta} (\bf{r}) $ é a medida sem ruído da componente $g_{\alpha \beta}$ do gradiente de gravidade.   \par  Neste trabalho presumimos que o potencial gravitacional $U (\bf{r})$ (equação \ref{eqn:potencial_grav}) pela distribuição de densidades em subsuperfície pode ser aproxinado por uma função harmônica $ W(\bf W (\bf  {r}, \bf {p})$, \begin{equation}  U (\bf{r}) = W(\bf W (\bf  {r}, \bf {p}) \end{equation}  em que $\bf {p}$ é o vetor de parâmetros desconhecidos que descrevem a função harmônica.   Como  Neste trabalho o sinal sem ruído $\bf{g}_{\alpha \beta} (\bf{r}) $ é aproximado por uma função harmônica $ h_{\alpha \beta}(\bf {r}, \bf {p})$, em que $\bf {p}$ é o vetor de parâmetros desconhecidos que descrevem a função harmônica. Esta função harmônica $ h_{\alpha \beta}(\bf {r}, \bf {p})$ é segunda derivada de uma função harmônica $ f_{\alpha \beta} (\bf {r})$ que também depende dos mesmos parâmetros desconhecidos $\bf {p}$.  \par  Escolheremos uma função harmônica $ h_{\alpha \beta}(\bf {r}, \bf {p})$ tal que a i-ésima medida sem ruído $g{_{i}}_{\alpha \beta}$ possa ser aproximada pela função harmônica $ h{_{i}}_{\alpha \beta}(x_i, y_i, z_i,\bf {p})$ avaliada na i-ésima medida $(x_i, y_i, z_i)$